Главная → Теория электрических цепей → Гиперболическая форма уравнений симметричного четырехполюсника

Гиперболическая форма уравнений симметричного четырехполюсника

Гиперболическая форма уравнений симметричного четырехполюсника

Гиперболическая форма уравнений симметричного четырехполюсника имеет вид

Борта на Газель своими руками.

$$\{\begin{array}{l}{U}_1\left(s\right)=U_2\left(s\right)ch\gamma \left(s\right)+I_2\left(s\right)Z_{C}sh\gamma \left(s\right)=U_2{A}_{11}+\left(-I_2\right)A_{12};\\ I_1\left(s\right)=\frac{U_2\left(s\right)}{Z_C}sh\gamma \left(s\right)+I_2\left(s\right)ch\gamma \left(s\right)=U_2{A}_{21}+\left(-I_2\right)A_{22},\end{array}$$

то есть первичные A-параметры симметричного четырехполюсника (у которого A₁₁ = A₂₂, Δ = A₁₁A₂₂ — A₁₂A₂₁ = 1) выражены через вторичные параметры — характеристическое сопротивление симметричного четырехполюсника Z_C и характеристическую меру передачи γ, которая определяет передаточную функцию симметричного четырехполюсника в согласованном режиме; при этом гиперболические функции (гиперболические косинус и синус) chγ = 0,5·(e^γ + е^–γ), shγ = 0,5·(e^γ — е^–γ), s — аргумент преобразования Лапласа.

Гиперболическая форма уравнений, симметричный четырехполюсник